介電常數又稱電容率或相對電容率， 是表征電介質或絕緣材料電 性能的一個重要數據，常用 ε 表示。 介質在外加電場時會產生感應 電荷而削弱電場，原外加電場(真空中)與最終介質中電場比值即為介 電常數。其表示電介質在電場中貯存靜電能的相對能力， 例如一個電 容板中充入介電常數為 ε 的物質后可使其電容變大 ε 倍。介電常數愈 小絕緣性愈好。如果有高介電常數的材料放在電場中， 場的強度會在 電介質內有可觀的下降。介電常數還用來表示介質的極化程度， 宏觀 的介電常數的大小， 反應了微觀的極化現象的強弱。氣體電介質的極 化現象比較弱，各種氣體的相對介電常數都接近1 ，液體、固體的介電常數則各不相同，而且介電常數還與溫度、電源頻率有關
有些物質介電常數具有復數形式， 其實部即為介電常數， 虛數部 分常稱為耗散因數。
通常將耗散因數與介電常數之比稱作耗散角正切， 其可表示材料 與微波的耦合能力， 耗散角正切值越大， 材料與微波的耦合能力就越 強。例如當電磁波穿過電解質時，波的速度被減小，波長也變短了。
介質損耗是指置于交流電場中的介質， 以內部發熱的形式表現出 來的能量損耗。介質損耗角是指對介質施加交流電壓時， 介質內部流 過的電流相量與電壓向量之間的夾角的余角。介質損耗角正切是對電 介質施加正弦波電壓時， 外施電壓與相同頻率的電流之間相角的余角 δ 的正切值--tg δ. 其物理意義是：每個周期內介質損耗的能量//每個
周期內介質存儲的能量。
介電損耗角正切常用來表征介質的介電損耗。介電損耗是指電 介質在交變電場中, 由于消耗部分電能而使電介質本身發熱的現象。 原因是電介質中含有能導電的載流子,在外加電場作用下,產生導電電 流,消耗掉一部分電能,轉為熱能。任何電介質在電場作用下都有能量
損耗，包括由電導引起的損耗和由某些極化過程引起的損耗。
用 tg δ作為綜合反應介質損耗特性優劣的指標， 其是一個僅僅取 決于材料本身的損耗特征而與其他因素無關的物理量， tgδ的增大意 味著介質絕緣性能變差， 實踐中通常通過測量 tgδ來判斷設備絕緣性 能的好壞。
由于介電損耗的作用電解質在交變電場作用下將長生熱量， 這些 熱會使電介質升溫并可能引起熱擊穿， 因此， 在絕緣技術中， 特別是 當絕緣材料用于高電場強度或高頻的場合，應盡量采用介質損耗因 數， 即電介質損耗角正切 tgδ較低的材料。但是， 電介質損耗也可用 作一種電加熱手段，即利用高頻電場(一般為0.3--300兆赫茲)對介 電常數大的材料(如木材、紙張、陶瓷等) 進行加熱。這種加熱由于 熱量產生在介質內部， 比外部加熱速度更快、熱效率更高， 而且熱均 勻。頻率高于300兆赫時，達到微波波段，即為微波加熱(家用微波 爐即據此原理)。
在絕緣設計時， 必須注意材料的 tgδ值。若 tgδ過大則會引起嚴 重發熱，使絕緣材料加速老化，甚至導致熱擊穿。
一下例舉一些材料的 ε 值：
石英-----3.8
絕緣陶瓷-----6.0
紙------70
有機玻璃------2.63
PE-------2.3
PVC--------3.8
高分子材料的 ε 由主鏈中的鍵的性能和排列決定
分子結構極性越強， ε 和 tg δ越大。
非極性材料的極化程度較小， ε 和 tg δ都較小。
當電介質用在不同場合時對介電常數與耗散因素的大小有不同 的要求。做電容介質時 ε 大、 tg δ?。粚娇蘸教觳牧隙?， ε 要小 tg δ要大。
另外要注意材料的極性越強受濕度的影響越明顯。主要原因是高 濕的作用使水分子擴散到高分子的分子之間， 使其極性增強； 同時潮 濕的空氣作用于塑料表面， 幾乎在幾分鐘內就使介質的表面形成一層 水膜， 它具有離子性質， 能增加表面電導， 因此使材料的介電常數和 介質損耗角正切 tgδ都隨之增大。故在具體應用時應注意電介質的周 圍環境。
電介質在現代生活中經常被用到， 而介電常數與耗散因素是電介 質的兩個重要參數， 根據不同的要求， 應當選用具有不用介電常數與 耗散因數的材料， 以達到最佳的效果。同時還應當注意外界因素對介 電常數與耗散因數的影響。
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